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Teste 1 - F12 - 05/06 - correcção
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Escola Secundária com 3º Ciclo do Ensino Básico Dr. Joaquim de Carvalho
3080-210 Figueira da Foz Telefone: 233 401 050 Fax: 233 401 059 E-mail: [email protected]
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Correcção do 1º Teste de Avaliação (12º A+F, 4 Nov. 2005)
Grupo I
Versão 1 Versão2 1. (E) 1. (D) 2. (D) 2. (B) 3. (C) 3. (A) 4. (A) 4. (E) 5. (B) 5. (C) Grupo II
� 1.1.
Eixo dos xx: movimento uniforme: ⇒+= 25)( ttx === 5 d
d)(
t
xtv
xconstante 0
d
d)( ==⇒
t
vta x
x
Eixo dos yy: movimento uniformemente variado: ⇒−= 6)( 2ttty t
t
ytv y 26
d
d)( −==
===⇒ -2 d
d)(
t
vta
y
y constante
� 1.2.
(m) e 8e 12e )226(e )225()2( 2
yxyxrrrrrr
+=−×++×= ;
(m) e 2e )006(e )205()0( 2
xyxrrrrr
=−×++×= ;
Logo (m) e 8e 10e 2)e 18e 12()0()2( yxxyxrrrrrrrrrrr
+=−+=−=∆
A distância corresponde ao módulo do deslocamento: m 8,12810 22≈+=∆r
r
� 1.3.
)s (m e 4e 502
e 8e 101-
m yx
yx
t
rv
rrrrr
r+=
−
+=
∆
∆=
� 1.4. A “rapidez” de variação da posição corresponde ao módulo da velocidade.
Derivando o vector posição, obtém-se a velocidade: (SI) e )26(e 5 d
d)( yx t
t
rtv
rrr
r−+==
)s (m e 4e 5e )126(e 5)1( -1
yxyxvrrrrr
+=×−+= logo -122 s m 4,645)1( ≈+=v
r
)s (m e 2e 5e )426(e 5)4( -1
yxyxvrrrrr
−=×−+= logo -122 s m 4,5)2(5)4( ≈−+=v
r
No instante s 1=t a posição varia mais rapidamente (maior
módulo da velocidade). Para esboçar o módulo da velocidade em função do tempo introduz-se a seguinte função na calculadora:
22 )26(5)( ttv −+=r
em que Y)( =tvr
e X=t .
Rapidez versus Tempo
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
0 1 2 3 4 5
Tempo / s
Mó
du
lo d
a v
elo
vc
ida
de
/ m
s-1
Correcção do 1º teste de Física – 12º A+F – 02/11/2005 Professor: Carlos Portela
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� 1.5. A “rapidez” de variação do módulo da velocidade corresponde ao valor algébrico da aceleração tangencial: é igual ao declive da tangente ao gráfico do módulo da velocidade em função do tempo.
Módulo da velocidade: (SI) 42461)26(5)( 222ttttv +−=−+=
r
Pode, portanto, a partir da função escrita na linha anterior, calcular o declive da tangente ao gráfico
nos instantes s 2=t e s 5=t :
Declive da tangente ao gráfico no instante
s 2=t : -2
t s m 74,0-s) 2( ≈=ta
Declive da tangente ao gráfico no instante
s 5=t : -2
t s m 25,1s) 5( ≈=ta
Qual o significado físico dos valores anteriores?
No instante s 2=t , o módulo da velocidade
diminui a um ritmo de m/s 74,0 em cada
segundo, enquanto no instante s 5=t , o módulo da velocidade aumenta a um ritmo de m/s 25,1 em cada
segundo. A variação do módulo da velocidade é, portanto, mais rápida no instante s 5=t .
Em alternativa, podem ser feitos os cálculos: ⇒+−
+−==
42461
412
d
)( d)(
2t
tt
t
t
tvta
r
-2
t s m 74,0-s) 2( ≈=ta e -2
t s m 25,1s) 5( ≈=ta
� 2.1.
Se conhecermos a aceleração, facilmente calculamos a resultante das forças: ∑ == amFFrrr
res .
Admitindo que o movimento do passageiro é uniforme conclui-se que -2
t s m 0)( =ta porque o módulo da
velocidade é constante.
O passageiro só tem aceleração normal que, em módulo, é dada pela seguinte expressão: Ra2
= ωn
A velocidade angular obtém-se a partir do período: 1-s rad 21,0
1530≈=
2=
2=
πππω
T.
Na posição mais alta, a cadeira fica um pouco abaixo da periferia da roda, logo m 5,105,112 ≈−=R .
Do que foi dito pode determinar-se o módulo da força resultante:
N 8,365,10)21,0(802
nres ≈××===2RmmaF ω
r
A força e a aceleração apresentam a mesma direcção e sentido, logo a força resultante tem direcção radial e sentido centrípeto (no ponto mais alto, tal significa direcção vertical e sentido para baixo).
� 2.2.
A balança dinamómetro responde à compressão que os pés do passageiro exercem sobre ela (supõe-se que o passageiro viaja em pé). Esta força tem a mesma intensidade da força que a balança exerce sobre o passageiro, ou seja, a reacção normal (lei da acção e reacção). Traçando o diagrama de forças e aplicando a segunda lei de Newton, tendo o cuidado de verificar que na posição mais alta o peso é centrípeto e a reacção normal é centrífuga:
N 747)46,08,9(80)( nnnn ≈−×=−=⇔=−⇔=∑ agmNmaNPmaF
Expressa em quilograma-força a balança marcaria kgf 768,9
747≈ .
Rapidez versus Tempo
y = -0,74x + 6,87
y = 1,249x + 0,158
4
5
6
7
8
9
10
0 1 2 3 4 5 6 7Tempo / s
Mó
du
lo d
a v
elo
vcid
ad
e /
m s
-
1
peso
reacção normal
12 m
1,5 m
resFr
Escola Secundária com 3º Ciclo do Ensino Básico Dr. Joaquim de Carvalho
3080-210 Figueira da Foz Telefone: 233 401 050 Fax: 233 401 059 E-mail: [email protected]
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� 2.3. O movimento só, aproximadamente, é circular e uniforme, uma vez que a cadeira no ponto mais baixo afasta-se da periferia da roda para fora e no ponto mais alto esse afastamento é para dentro: no ponto mais baixo a velocidade é ligeiramente maior visto o passageiro se encontrar um pouco mais afastado do centro da roda (o
raio do movimento é ligeiramente maior): Rv ω=
A relação entre as duas velocidade pode ser traduzida pelo seu quociente:
17,15.112
5,112
alto
baixo
alto
baixo
alto
baixo≈
−
+===
R
R
R
R
v
v
ω
ω
A velocidade no ponto mais baixo é cerca de 1,17 vezes maior do que no ponto mais alto.
� 2.4.
Opção I: no ponto P a resultante das forças deve ser centrípeta logo deve ter direcção
horizontal e apontar para a direita (A variação do módulo da velocidade resultante da variação do raio do movimento pode ser desprezada, dado que é um efeito pequeno e essa variação é lenta, considera-se, portanto que a aceleração tangencial é nula.)
� 3.1. A energia cinética mínima ocorre no ponto em que a velocidade for mínima, ou
seja, no ponto mais alto da trajectória: xxy vvvv 0min 0 ==⇒= uma vez
que x
v é constante (não há forças no eixo dos xx).
Cálculo do módulo da velocidade mínima: -1
min
2
212
21
c s m 10 5,025 =⇔××=⇔= vvmvE .
A partir de x
v0 e com o conhecimento do ângulo de lançamento pode determinar-se o módulo da velocidade
inicial: -1
0000 s m 5,12 cos37º 10 cos37º ≈⇔=⇔= vvvvx
� 3.2.
Escrever as equações paramétricas implica conhecer as condições iniciais: posição inicial ( 0x e 0y ) e
velocidade inicial (x
v0 e y
v0 ). Da observação da figura conclui-se que m 00 =x e m 20 =y .
A componente vertical da velocidade inicial obtém-se -1
00 s m 7,50,612,5sen37º ≈×== vvy
.
(SI) 55,72
100
22
21
00
00
−+=
+=⇔
−+=
+=
tty
tx
gttvyy
tvxx
y
x
� 3.3.1. Com a calculadora no modo paramétrico escrevem-se as equações paramétricas do movimento. De seguida
procura-se o máximo dessa função. Obtém-se m 8,4máx ≈y (altura máxima) para um valor de m 5,7=x .
� 3.3.1.
Ao atingir a altura máxima 0=y
v
Cálculo da componente vertical da velocidade (variável no tempo): tt
ytv
y105,70
d
d)( −+==
Igualando a zero obtém-se o tempo de subida: s 75,0 0105,7 0)( =⇔=−⇔= tttvy
(tempo
necessário para atingir o ponto mais alto da trajectória).
Calculando a altura neste instante: m 8,4)75,0(575,05,72)75,0( 2≈×−×+=y (altura máxima)
� 3.3.2.
Ao atingir o solo o valor da altura é nulo: 057,52 0)( 2=−+⇔= ttty
Com a calculadora determina-se os zeros desta equação do 2º grau, obtendo s 23,0 s 73,1 −≈∨≈ tt .
No contexto deste problema só nos interessa o instante posterior ao inicial, ou seja, s 73,1≈t .
0v
xv0
yv0
37º
Nr
Pr
resFr
Correcção do 1º teste de Física – 12º A+F – 02/11/2005 Professor: Carlos Portela
Página 4 de 4
Trajectóriay = -0.05x2 + 0.75x + 2
x / m
y /
m
nar
tar
nagarrr
==
0t
rr=a
� 3.4.
� 4.1.
⇔
=−−
+=⇔
=−
=−⇔
=−
=−
BB
AA
MamamgMg
mamgT
MaTMg
mamgT
amTP
amPT
________________
)()(
________________
+
−=
⇔
−=+ gmM
mMagmMamM
� 4.2.
Consideremos, por exemplo, o primeiro valor da tabela: -2s m 0,471=a
O movimento do sistema é uniformemente acelerado: 00 2
212
21
00 atxattvxx ++=⇔++=
Substituindo os valores do deslocamento e do tempo: -22
21 s m 47,0 )52,2(5,1 ≈⇔×= aa
A aceleração foi correctamente calculada.
� 4.3. Como a diferença de massas é constante, a aceleração deveria ser inversamente proporcional à soma das massas. Duas grandezas são inversamente proporcionais quando o seu produto é constante.
constante)( constante
=+×⇔+
=⇔+
−= mMa
mMag
mM
mMa
(expectativa teórica) Verificando o acordo dos resultados experimentais (tabela à esquerda): Existe um acordo razoável uma vez que o produto da aceleração pela soma das massas é aproximadamente constante.
� 4.4. Utilizando a calculadora elabora-se duas listas uma com o inverso da massa e outra com a aceleração. Faz-se o gráfico da aceleração em função do inverso da massa. Determina-se a regressão linear que melhor se ajusta aos pontos recolhidos:
0027.0049,0 +≈ xy (em
unidades SI) Desprezando a ordenada na origem, ficaria:
+×≈
Mma
1049,0 (ver gráfico à direita)
Comparando com a expressão prevista para a aceleração
(ver questão 4.1.), conclui-se que: -2s m 8,9 005,0049,0 declive ≈⇔×≈⇔×= ggg(M-m)
Mm +
(g)
a
(m s-2
)
)( Mma +×
(g m s-2
)
105 0,471 50
155 0,323 50
205 0,237 49
305 0,167 51
)/(1 Mm +
(kg-1
)
a
(m s-2
)
9,52 0,471
6,45 0,323
4,88 0,237
3,28 0,167
garr
=
BPr
T ′r
APr
Tr
Atwood
y = 0.0492x + 0.0027
0.00
0.10
0.20
0.30
0.40
0.50
0.00 2.00 4.00 6.00 8.00 10.00
1/(m+M)
a