PRACTICA 2 Determinacion de La Constante Adiabatica Del Aire
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8/10/2019 PRACTICA 2 Determinacion de La Constante Adiabatica Del Aire
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UNVERSIDAD MAYOR DE SAN SIMON
FACULTAD DE HUMANIDADES Y CIENCIAS Y TECNOLOGIA
LABORATORIO DE FISICOQUIMICA
PRACTICA #2
DETERMINACION DE LA CONSTANE ADIABATICA
DEL AIRE Clement Desormes
Docente: Ing. Jenny Rojas Cspedes
Auxiliar: Marcelo Revollo Z.
Estudiantes: Camacho Z. Gabriel
Encinas Elmer
Fernandez A. Jeimy Pamela
Gonzles O. Gabriel Antonio
Maldonado N. Paul
Tarquino Adrin
Fecha: 2 de abril de 2007
Cochabamba - Bolivia
-
8/10/2019 PRACTICA 2 Determinacion de La Constante Adiabatica Del Aire
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DETERMINACION DE LA CONSTANE ADIABATICA DEL AIRE
Clement Desormes
Objetivo general
Verificar si se cumpla la ecuacin de estado WQE = para los gases reales
diatmicos, a temperaturas y presiones locales.
Objetivos especficos
Determinar la constante adiabtica del hidrogeno por el mtodo de Clement
Desormes.
Calcular las presiones P1mayor a la presin atmosfrica; P2es igual a la presin
atmosfrica, P3cuando alcanza la temperatura local.
Determinacin y comparacin del valor experimental con el terico
Fundamento terico
La constante cse denomina capacidad calorfica especfica o, ms comnmente, calor
especfico y slo depende del tipo de sustancia de que se trate, pero no de su cantidad.
Es la energa necesaria para elevar en un grado la temperatura de un kilogramo de una
sustancia.
Igualmente se puede utilizar el concepto de capacidad calorfica molar, que se define
como la energa necesaria para elevar en un grado la temperatura de un mol de
sustancia.
Sistema isotrmico, es un proceso a temperatura constante T1=T2por ser un gas ideal,
entonces 0== hE y se deduce de: ==2
1
pdvWQ , sustituyendo la ecuacin de
estadoP=nRT/V e integrando se tiene:2
111
1
2 lnlnP
PVP
V
VnRTWQ === .
-
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Sistema isobrico, es un proceso a presin constante P1=P2el trabajo ser:
( ) ( )1212 TTnRVVPW == y el calor se deduce de la primera ley EVPQ = o
bien ==2
1
T
T
pdTnCHQ ,y para Cpconstante es ( )12 TTnCHQ p ==
Sistema isocrico, es un proceso a volumen constante, se cumple 0=dV el trabajo
cuasiesttico es cero y la interaccin de calor se deduce de la primera
ley: ==2
1
T
T
V TCnEQ , y para Cvconstante ( )12 TTnCEQ v ==
Sistema adiabtico, es un proceso en no hay transferencia de calor, se cumple 0=Q ,
por tanto la primera ley en forma diferencial es: WE = y para un proceso
cuasiesttico PdVdtnCv = , dividiendo ambos miembros por nRT=PVse deduce:
V
dV
RT
dTCv = , integrando para CVconstante conduce a
1
2
1
1
2
=
k
V
V
T
T
Cuando un gas fluye desde un recipiente con presin inicial constante hasta otro con
menor presin a travs de una pared porosa que modera su movimiento, la energa de
interaccin de las partculas del gas se modifica, y con ello el contenido de energa del
gas. A temperatura ambiente, el trabajo realizado en contra de las interacciones durante
la expansin lleva en casi todos los gases a una disminucin de la temperatura. Esta
reduccin tiene numerosas aplicaciones tcnicas.
Las capacidades calorficas en a presin y volumen constante para un gas diatmico se
pueden relacionar:
Sabiendo que Vp CC > por tanto WCC Vp +=
Si
RCC Vp +=
RCC
CTparadVdV
RdTCC
PdVCC
WCC
Vp
Vp
Vp
Vp
+=
=+=
+=
+=
1
dV
RdTP
RdTpdV
RdTTdRPdVVdp
V
RTP
molnsinRTPV
PdVW
=
=
+=+
=
==
=
1
-
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Bibliografa:
Castellan, Gilbert.Fisicoqumica.Addison Wesley Longman Mexico, 1998.
Chang, Raymond. Qumica.Mxico: Editorial McGraw-Hill, 6 ed., 1998
Moran y Shapiro. Fundamentals of Engineering Thermodynamics 5 ed. 2006
Materiales y equipos
Botelln provisto de llaves Manmetro de agua Pinza de mohr
Reactivos
Hidrogeno molecular Agua destilada
Desarrollo experimental
Introducir hidrogeno molecular a un botelln provisto de dos llaves (L y T)
conectado a un manmetro, cerrar la llave L; cuando el hidrogeno molecular
introducido genere una presin mayor a la local.
Dejar que el aire inyectado alcance la temperatura ambiente, lo cual se refleja en
la constancia de la lectura manomtrica.
Anotar la P1, posteriormente abrir la llave L sbitamente, dejando que la presin
descienda.
Cerrar la llave L y esperar a que el gas de hidrgeno molecular alcance la
temperatura ambiente nuevamente debido a que el gas se enfri debido a una
expansin virtualmente adiabtica, tomar la nueva presin P3.
Repetir las lecturas al menos 8 veces
Clculos y resultados
DATOS:
Los datos se tomarn 8 veces obteniendo as, cuatro diferentes alturas en el manmetro
de agua para cada experiencia, posteriormente sacando el promedio de las constantes
adiabticas para el gas de hidrogeno.
-
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1 experiencia:
Datos:
[ ] [ ][ ]
[ ]
[ ]OmmHhh
OmmHh
CT
mmHghPaP
amb
atm
23
2
21
66128194
0
32134355
29
61,5599,745
==
=
==
=
==
Calculamos la presin manomtrica absoluta:
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
71,583
6,13
3210215,161,559
*
1
1
1
12
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
61,559
6,13
00215,161,559
*
2
2
2
22
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
56,564
6,13
660215,161,559
*
3
3
3
32
=
+=
+=
Con los datos de presiones manomtricas absolutas calcular la constante adiabtica
=
3
1
2
1
P
P
P
P despejando tenemos:
=
3
1
2
1
ln
ln
PP
PP
Reemplazando:
26,1
56,56471,583ln
61,559
71,583ln
ln
ln
3
1
2
1
=
=
=
PP
P
P
2 experiencia:
Datos:
[ ] [ ]
[ ][ ]
[ ]OmmHhh
OmmHhCT
mmHghPaP
amb
atm
23
2
21
98113211
0
3206438429
61,5599,745
==
=
===
==
Calculamos la presin manomtrica absoluta:
-
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( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
63,583
6,13
3200215,161,559
*
1
1
1
12
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
61,559
6,13
00215,161,559
*
2
2
2
22
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
96,566
6,13
980215,161,559
*
3
3
3
32
=
+=
+=
Con los datos de presiones manomtricas absolutas calcular la constante adiabtica
=
3
1
2
1
P
P
P
P despejando tenemos:
=
3
1
2
1
ln
ln
PP
PP
Reemplazando:
45,1
96,566
63,583ln
61,559
63,583ln
ln
ln
3
1
2
1
=
=
=
P
P
P
P
3 experiencia:
Datos:
[ ] [ ][ ]
[ ]
[ ]OmmHhh
OmmHh
CT
mmHghPaP
amb
atm
23
2
21
17747224
0
32370393
29
61,5599,745
==
=
==
=
==
Calculamos la presin manomtrica absoluta:
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
86,583
6,13
3230215,161,559
*
1
1
1
12
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
61,559
6,13
00215,161,559
*
2
2
2
22
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
89,572
6,13
1770215,161,559
*
3
3
3
32
=
+=
+=
Con los datos de presiones manomtricas absolutas calcular la constante adiabtica
=
3
1
2
1
P
P
P
P despejando tenemos:
=
3
1
2
1
ln
ln
PP
PP
Reemplazando:
23,2
89,572
86,583ln
61,559
86,583ln
ln
ln
3
1
2
1
=
=
=
P
P
P
P
-
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4 experiencia:
Datos:
[ ] [ ][ ]
[ ]
[ ]OmmHhh
OmmHh
CT
mmHghPaP
amb
atm
23
2
21
12897225
0
32374397
29
61,5599,745
==
=
==
=
==
Calculamos la presin manomtrica absoluta:
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
86,583
6,13
3230215,161,559
*
1
1
1
12
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
61,559
6,13
00215,161,559
*
2
2
2
22
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
21,569
6,13
1280215,161,559
*
3
3
3
32
=
+=
+=
Con los datos de presiones manomtricas absolutas calcular la constante adiabtica
=
3
1
2
1
P
P
P
P despejando tenemos:
=
3
1
2
1
ln
ln
PP
PP
Reemplazando:
67,1
21,56986,583ln
61,559
86,583ln
ln
ln
3
1
2
1
=
=
=
PP
P
P
5 experiencia:
Datos:
[ ] [ ][ ][ ]
[ ]OmmHh
h
OmmHh
CT
mmHghPaP
amb
atm
23
2
21
58
0
273
29
61,5599,745
==
=
==
=
==
Calculamos la presin manomtrica absoluta:
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
12,580
6,13
2730215,161,559
*
1
1
1
12
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
61,559
6,13
00215,161,559
*
2
2
2
22
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
97,563
6,13
580215,161,559
*
3
3
3
32
=
+=
+=
-
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Con los datos de presiones manomtricas absolutas calcular la constante adiabtica
=
3
1
2
1
P
P
P
P despejando tenemos:
=
3
1
2
1
ln
ln
PP
PP
Reemplazando:
27,1
97,563
12,580ln
61,559
12,580ln
ln
ln
3
1
2
1
=
=
=
P
P
P
P
6 experiencia:
Datos: [ ] [ ][ ][ ]
[ ]OmmHhh
OmmHh
CT
mmHghPaP
amb
atm
23
2
21
60
0
227
29
61,5599,745
==
=
==
=
==
Calculamos la presin manomtrica absoluta:
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPPHg
OHatm
66,576
6,13
2270215,161,559
*
1
1
11
2
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPPHg
OHatm
61,559
6,13
00215,161,559
*
2
2
22
2
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPPHg
OHatm
12,564
6,13
600215,161,559
*
3
3
33
2
=
+=
+=
Con los datos de presiones manomtricas absolutas calcular la constante adiabtica
=
3
1
2
1
P
P
P
P despejando tenemos:
=
3
1
2
1
ln
ln
P
P
PP
Reemplazando:
36,1
12,564
66,576ln
61,559
66,576ln
ln
ln
3
1
2
1
=
=
=
P
P
P
P
-
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9/14
7 experiencia:
Datos:
[ ] [ ][ ]
[ ]
[ ]OmmHhh
OmmHh
CT
mmHghPaP
amb
atm
23
2
21
75
0310
29
61,5599,745
==
===
=
==
Calculamos la presin manomtrica absoluta:
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
89,582
6,13
3100215,161,559
*
1
1
1
12
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
61,559
6,13
00215,161,559
*
2
2
2
22
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
24,565
6,13
750215,161,559
*
3
3
3
32
=
+=
+=
Con los datos de presiones manomtricas absolutas calcular la constante adiabtica
=
3
1
2
1
P
P
P
P despejando tenemos:
=
3
1
2
1
ln
ln
PP
PP
Reemplazando:
33,1
24,565
89,582ln
61,559
89,582ln
ln
ln
3
1
2
1
=
=
=
P
P
P
P
8 experiencia:
Datos:
[ ] [ ][ ][ ]
[ ]OmmHhh
OmmHh
CT
mmHghPaP
amb
atm
23
2
21
85
0
364
29
61,5599,745
==
=
==
=
==
Calculamos la presin manomtrica absoluta:
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
95,586
6,13
3640215,161,559
*
1
1
1
12
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
61,559
6,13
00215,161,559
*
2
2
2
22
=
+=
+=
( )( )( )
[ ]mmHgP
P
hPP
Hg
OH
atm
04,566
6,13
850215,161,559
*
3
3
3
32
=
+=
+=
-
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10/14
Con los datos de presiones manomtricas absolutas calcular la constante adiabtica
=
3
1
2
1
P
P
P
P despejando tenemos:
=
3
1
2
1
ln
ln
PP
PP
Reemplazando:
31,1
04,566
95,586ln
61,559
95,586ln
ln
ln
3
1
2
1
=
=
=
P
P
P
P
Resultado experimental.
1h 3h 1P 3P ctte321[ ]OmmH2 66[ ]OmmH2 583,71 [ ]mmHg 564,56[ ]mmHg 1,26
320[ ]OmmH2 98[ ]OmmH2 583,66 [ ]mmHg 566,96[ ]mmHg 1,45323[ ]OmmH2 117[ ]OmmH2 583,86 [ ]mmHg 572,89[ ]mmHg 2,23323[ ]OmmH2 128[ ]OmmH2 583,86 [ ]mmHg 569,21[ ]mmHg 1,67273[ ]OmmH2 58[ ]OmmH2 580,12 [ ]mmHg 563,97[ ]mmHg 1,27227[ ]OmmH2 60[ ]OmmH2 576,66 [ ]mmHg 564,12[ ]mmHg 1,36310[ ]OmmH2 75[ ]OmmH2 582,89 [ ]mmHg 565,24[ ]mmHg 1,33364[ ]OmmH2 85[ ]OmmH2 586,95 [ ]mmHg 566,04[ ]mmHg 1,31 1,485
Comparacin de la constante adiabtica con la ter ica:
Valor terico: 1,4Valor Experimental:1,485
%1,6%
100*4,1
485,14,1%
100*%exp
=
=
=
E
E
V
VVE
teor
teor
Observaciones:
Se observo que para obtener la presin P1tiene una mayor altura y que para la obtencin
de P3este alcanza una menor altura por tanto una menor expansin. Tambin se observo
que para las diferentes tomas iba variando tanto los valores de la altura para P1y P3.
-
8/10/2019 PRACTICA 2 Determinacion de La Constante Adiabatica Del Aire
11/14
Discusin y conclusiones
Los resultados obtenidos en este experimento nos permitieron conocer mas
ampliamente lo relacionado con el proceso adiabtico.
Se pudo obtener a travs del mtodo de CLEMENT - DESORMES la constante
adiabtca del aire, se podr decir que es un resultado aceptable, ya que es cercano al
valor de la constante adiabtica dado en tablas
Una recomendacin seria que si existen datos que se alejen en relacin a los datos
aceptables deben ser desechados.
Es recomendable montar el equipo de la mejor manera posible, con cuidado y as de esta
manera evitar que existan fugas en las uniones para que no se produzca errores en la
toma de datos.
Cuestionario:
1.-Mediante el mtodo de Clement Desormes se obtuvo un valor experimental de la
constante adiabtica = 1.32 para un cierto gas x la lectura final indicaba una
presin de 3.71 PSI manometrico si la presin atmosfrica era de 749 HPa calcule
cual fue la presin inicial en el botelln
= 1.32
P3= 3.71 PSI
3.71 PSI . 0.2525 atm = 0.9368 atm
1PSI
P2=Patm =749 HPa
749 HPa . 100 Pa . 1atm = 0.7392 atm
1HPa 101325 Pa
(P1/P2) = (P1/P3)
P1 = P2
P1 P3
P1(1- )
= P2
P3
P1 =
11
3
2
P
P
P1 =32,11
1
32,19368,0
7392,0
atm
atm = 1.9641 atm
-
8/10/2019 PRACTICA 2 Determinacion de La Constante Adiabatica Del Aire
12/14
2.-44 g de CO2a 370 K se comprimieron adiabaticamente en un recipiente de
aluminio desde 15 a 4.5 L venciendo una presin de oposicin de 1 atmsfera
calcular la temperatura final, el trabajo realizado y el cambio de en entalpa.
44 g CO2. 1 mol CO2 = 1mol CO244 g CO2
Cv = 5/2 * R = 0.205 atm*L/mol*K
E = Q WE = -WnCvT = -PopV
T2-T1 = -Pop (V2-V1)
n Cv
T2= -Pop (V2-V1) + T1
nCv
T2= 1atm*(4.5 L 15L ) + 370 K
1mol*0.205 atm*L/mol*K
T2= 421.2195 K
W = -PopVW = -1atm( 4.5L-15L) = 10.5 atm*l
H = nCpT = 1mol*(7/2)*(1.987cal/mol*K )*( 421.2195 K - 370 K) = 356.21 cal
3.-Deducir la relacin que existe entre Cp, Cv y R la constante general de los gases.
Sabiendo que Vp CC > por tanto WCC Vp +=
Si
RCC Vp +=
RCC
CTparadVdV
RdTCC
PdVCC
WCC
Vp
Vp
Vp
Vp
+=
=+=
+=
+=
1
dV
RdTP
RdTpdV
RdTTdRPdVVdp
V
RTP
molnsinRTPV
PdVW
=
=
+=+
=
==
=
1
-
8/10/2019 PRACTICA 2 Determinacion de La Constante Adiabatica Del Aire
13/14
11
)2(lnln1
2
1
2
===
=
v
p
v
vp
v
C
C
C
RCCR
V
VR
T
TC
4.-Deducir la expresin (P1/P2)=(P1/P3)a partir de la primera ley de la
termodinmica, la relacin que existe entre Cv, Cp y R ,adems considerando los
cambios que se producen en una expansin adiabtica.
Aplicando la primera ley de la termodinmica y a procesos de expansin adiabticos setiene:
)1(
0
:
PdVdTC
dVPW
WdU
dQ
donde
dWdQdU
v
op
=
=
=
=
=
Reemplazando en la ecuacin (1)V
nRTP=
=
=
=
2
1
2
1
T
T
V
V
v
v
v
V
dVR
T
dTC
V
dVR
T
dTC
V
dVnRTdTC
Reemplazando en la ecuacin (2)
( )
=
=
=
1
1
2
1
2
1
1
2
1
2
1
2 ln1ln
V
V
V
V
T
T
V
V
T
T
Expresando la ecuacin (3) en trminos de presiones, mediante la ley de los casos
ideales tenemos que:
)4(1
2
2
1
=
V
V
P
P
Expresando mediante la ley de Boyle tenemos que:
1
3
1
2
1
3
3
1
332211
:
V
V
V
V
donde
V
V
P
P
VPVPVP
=
=
==
Reemplazando en la ecuacin (4).
demostradoquedaecuacionlaP
P
P
P
=
3
1
2
1
-
8/10/2019 PRACTICA 2 Determinacion de La Constante Adiabatica Del Aire
14/14
5.-7 moles de nitrgeno gaseoso elevan su temperatura desde 10C hasta 50C si la
constante adiabtica del gas es 1.31 calcular cual es el calor necesario para que este
proceso tenga lugar a:
Cp = 1.31 Cp = Cv + R
Cv
Cp = 1.31 Cv
Cp = Cv + 1.987
Cp = 8.397 cal /mol*K
Cv = 6.41 cal /mol*K
a) A presin constante
Q = nCpTQ = 7mol* 8.397 cal /mol*K * (323 K-283 K) = 2351.16 cal
b) A volumen constante
Q = nCvTQ = 7mol*6.41 cal /mol*K * (323 K-283 K) = 1794.8 cal
Bibliografa:
Castellan, Gilbert.Fisicoqumica.Addison Wesley Longman Mexico, 1998.
Chang, Raymond. Qumica.Mxico: Editorial McGraw-Hill, 6 ed., 1998
Moran y Shapiro. Fundamentals of Engineering Thermodynamics 5 ed. 2006